I.A DISTRIHUTrON VARIAIU.K DR LA rjIMIKRE, KTC. 
portion moyenne. On peut se liiçiinîr aisément le résultat de la coiiihi- 
iiaisoii des spectres /3 et ; je ne Fai donc pas reproduit. Mais il n'est 
pas sans intérêt de faire nimarquer l'aspect que prend la même combi- 
naison, ([Uand la variation de la densité est bien i)lus faible qu'elle ne 
l'était dans les cas (3 et (3'; on obtient alors 5 et, ])ar renversement du 
sens (l(ï la variation de densité, Il est évident que le déplacement 
des raies, ])roduit ici, n"a aucun rajjport avec le principe; de Dopplkh. 
Les d(!ux pliotogra])liies ^ et prouvent du reste que même ces raies 
(■troites sojit dues presque entièrement à une dispersion anomale, et non 
à une absorption; en effet, la véritable raie d'absorption, droite, doit 
être commune aux trois sectiojis, et nous voyons ([u'il y a à peine place 
pour elle. 
(iSur quelques-unes des photographies on voit un petit nombre de 
lignes brillantes étroites; ce sont des raies d'émission de l'arc, apparte- 
nant à l'extrême violet du spectre du troisième ordre, et n'ont rien à 
voir dans le phénomène qui nous occupe. La raie qui est un peu à la 
droite de , par exemple, est probablement la raie du calcium 
A 39.-3;i,8;3, car 393;3,83 X 'V-, = 5900,74). 
Revenons maintenant au diaphragme F avec une fente étroite placée 
sur l'axe optique. (Je me suis servi généralement d'un morceau de 
verre recouvert d'une feuille d'étain, dans laquelle j'avais coupé une 
fente). Le spectre présente alors de larges bandes, dès que la chute de 
densité entre A et B est suffisamment grande. Si l'on pratique une 
ouverture dans la feuille d'étain à côté de la fente, il y a tout un groupe 
de rayons de réfractivités déterminées (donc aussi de longueurs d'onde 
déterminées) qui ont l'occasion d'atteindre Q par S, et l'on voit appa- 
raître dans la bande sombre une tache claire, dont la forme dépend de 
la forme de l'ouverture dans la feuille d'étain, mais n'est pas identique 
avec elle. Ainsi par exemple le spectre f montre l'effet d'une série 
d'ouvertures rectangulaires dans les écrans^ et p. 
La loi qui établit la relation entre la forme des plages lumineuses dans 
les bandes de dispersion et la forme des ouvertures dans l'écran n'est 
pas des plus simples, puisqu'elle dépend de la forme des surfaces d'égale 
densité dans l'espace compris eiitre les tubes A et B. On peut se faire 
quelque idée de cette relation en simplifiant le problème par l'hypothèse 
que ces surfaces sont des plans parallèles, perpendiculaires au plan con- 
tenant les axes de A et S. Supposons que ce dernier plan coupe la 
fente F au point 0 et la fente S en 0'. Nous prendrons 0 pour origine 
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