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La lîKI.ATlÛN KNTIIK LA COURHURK DKS ltAU)NS 
J5T LA CIIUTH UK UENSITK. 
Ijîi question se pose maintenant de savoir s'il est jn-ohable que des 
circonstances ress(!inl)lant un ])eu à celles réalisées dans nos ex])érien- 
ces se rencontrent également dans la nature, ou dans les reclierclies 
spectroscopiques ordinaires, (entreprises dans un hiit eonijjlètement 
di lièrent. 
Nous remarquons en premier lieu (|U(; des diaphragmes à ouverture 
de forme singulière ne sont pas absolument nécessaires pour la produc- 
tion de phénomènes tels que ceux qui viennent d'être décrits. Si, par 
exemple, notre source de lumière avait (îu une forme invariable, met- 
tons eireulairej si, d'autre part, la direction et la grandeur de la chute 
de densité dans uotrie tube n'avaient ])as été aussi régulières, miiis fort 
diirérentes d'un endroit à un autre du chani]) reproduit par In lentille 
/'', les raies auraient également montré toutes espèces d'excroissances, 
alors déterminées par le mode de répartition des dejisités plutôt -que par 
la forme du diaphragme. 
En second lieu, nous allons tâcher de nous faire une idée des rela- 
tions quantitatives. 
Le rayon de courbure p de la trajectoire des rayons les plus fortement 
déviés, qui se rencontrent dans nos photographies, peut s'évaluer aisé- 
ment au moyen de la distance a du diaphragme au milieu du fourneau, 
de la distance de l'une des ouvertures du dia])liragme les plus éloig- 
nées à l'axe optique, et de la longueur / de l'espace dans lequel hi cour- 
bure des rayons est produite. On a en effet: 
p : l — a : X. (1) 
Posant = 1 cm., a = 110 cm., ! = 27 cm., on trouve p — 3000 
cm. La densité moyenne A de la vapeur de sodium était dans ce cas 
environ un millième de celle de Tair atmosphérique. 
Voyons maintenant comment p varie avec la chute de densité. Nous 
avons toujours 
n 
u 
