1,A DISTIvM nilTION VAIMAHI.i; III': I.A 1,1' M 1 KTC 
(le li, = " ^ poiii' iiMc. ('Hpcuc l'ilj'oMS (loiil, nos oxpiTiciiccs on! 
cgalcmciit l'ouriii la viileiir de p. 
Or, M. Wooo ') a doiuié un lahli'.ui des valeurs do ii pour dos 
rayons dans lo voisinage imincdiai des raies IK 11 (!sl. vrai (|U(' ecs doii- 
ut;es se rapjjorteiit à de la vapeur sal.uruiite de sodium à (!1 4°, uuiis 
nous pouvons en déduire les valeurs dt; // pour de la vapeur à 390^, à 
l'aide de la table ([u'il donne; à la page -'51 7 de son travail. 
Car, en cliauHant de 389° à .jOS", le ])oiivoir réfringent de la va])eiir 
(mesuré par le nombre de frangcîs crinterféreiiee de la lumière de l'hé- 
!)<S 
lium }. r)S7r) (jui traversent le cliamp) d(;vient ,,=11 t'ois plus grand, 
y 
et par un écliauireinent subséquent de 500° i^i 6 \A? il s'agrandit eiieore 
5(1 
^ =12,5 fois (cette détermination a été faite par une mesure d'intcu'- 
férence avec de la lumière du mercure A = 5461). Ainsi donc, de 8!)()° 
à () 1 1°, le pouvoir réfriugeut augmente dans le rapport de 1 à 1 1 X 12,5 
ou 137. 
Comme pour des rayons situés à 0,1' d'unité Angstrom des raies li-) 
Il — 1 == + 0,3() (moyeniie de trois valeurs prises de la table de 
M. WooD, à la page 319), nous devons avoir, pour de la vapeur de 
sodium à 390° et pour la même espèce de rayons, 
D'a])rès M. Jewett la densité à 390° est a = 0,000()01(i , de 
sorte que 
72 = ^^=.-*l^*^^- = 1600. 
A 0,0000016 
') PhU. Mtiij., (G), 8, 319, 1904. 
') Dans le spectre de la planche XVll les extrémités des pointes corres- 
pondent assez bien à de la lumière de cette longueur d'onde; car elles viennent 
jusqu'à une distance des raies D qui ne dépasse certainement pas le quinzième 
de la distance entre les deux raies D, et cette distance est de 6 unités Ang- 
strom. Pour ces rayons l'ouverture du diaphragme était distante de 1 cm. de 
l'axe optique. 
