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w. ir. jurjus. 
sont bien plus petites; mêuie [«'iidaiit les temp('!t(;s elles ne sont (|ue le 
uiilliènie ù ])eu près de cette vuhuir '). Les chutes de densité plus rapides 
(pii pi^uvcnt résulter (Fun échauU'euient local, ou d'une autre cause for- 
tuile, sont toujours jk'u étendues. 
Mais de pareilles considérations, appliquées au soleil mutatis mu!an- 
flis, ne permettent pas d'arriver à une évaluation quelque ])eu certaine 
de la variation des densités sur cet astre. Une des princi])ales raisons 
pour lesquelles il est impossible pour le uu^ment de faire uue j)areille 
estimation, c'est que nous ignorons absolument la grandeur de l'in- 
iluence que la pressi. v de riu/onucmeiil exerce sur la distribution de la 
matière dans le soleil. Si une pareille pression n'existait pas, nous 
pourrions admettre, comme on le fait toujours, qu'à la surface de la 
[)liotosplière la pesanteur est 28 fois plus grande cpie sur terre; mais 
cette pesanteur est contrariée par la pression de rayonnement, à un 
degré qui dépend de la grosseur des particules; pour certaines particu- 
les cette pesanteur peut même être complètement contrebalancée. 11 faut 
donc que la chute de densité radiale soit en tous cas beaucoup plus 
faible qu'on ne serait tenté de l'admettre, en basant ses calculs sur la 
gravitation seule. 
Heureusement que nous connaissons un autre moyen de déterminer la 
chute de densité radiale à la limite de la photosphère, du moins pour ce 
qui regarde l'ordre de grandeur. D'après la théorie de M. Schmidt, la 
photosphère n'est qu'une sphère critique, dont le rayon est égal au 
rayon de courbure des rayons lumineux dont la trajectoire est horizon- 
tale en un point de la surface de la -sphère. Ce rayon de courbure est 
donc p = 7 X 1*'^" cm., une valeur que nous pouvons introduire dans 
l'expression de la chute de densité: 
fis Rp' 
L'équivalent de réfraction R jwur les rayons qui ne subissent pas la 
dispersiim anomale varie, il est vrai, d'une substance à une autre, mais 
dans un calcul approché nous pouvons poser R = 0,5. Dans ces condi- 
tions nous trouvons, à la hauteur de la sphère critique: 
ds ~0,5X7X10'0~ . ' 
') Akrhenius, Lelirbucli der kosmisclien Pliysil<, p. fi76. 
