62 RECHKKCHES SLR LA NON-HOMOGENÉITE 
dans le jet de droite. Celte atmosphère traverse alors la 
couche d'air qui la sépare du rhéophore négatif en pré- 
sentant les phénomènes connus. On peut se convaincre 
que ce disque ronge n'est autre chose que le point de 
sortie de l'ettluve de quantilé en provoquant l'étincelle 
sur la partie du rhéophore positif, qui est en dehors du 
liquide, et en plongeant successivement le système ainsi 
disposé jusqu'à ce que la partie métallique d'où sort l'at- 
mosphère lumineuse soit immergée dans le liquide. On 
voit alors cette atmosphère qui n'a pas changé de posi- 
tion sortir du liquide par le disque rouge dont nous avons 
parlé, et celui-ci ne semble être autre chose que l'inter- 
section du fuseau lumineux par la surface liquide. Cette 
double expérience se fait admirablement avec l'excita- 
teur micromélrique décrit^jage 6. 
Quand le rhéophore négatif plonge dans le liquide, et 
qu'on excite l'étincelle avec le rhéophore positif, le trait 
lumineux de la décharge directe s'échange de la même 
manière que précédemment entre les deux rhéophores; 
mais il est beaucoup plus- brillant, et peut s'échanger de 
plus loin, parce que l'électricité positive qui détermine la 
réaction en raison de sa plus grande tension, n'a dans 
ce cas rien perdu de cette tension. L'atmosphère de l'étin- 
celle, au lieu de sortir du liquide comme dans le cas pré- 
cédent, y entre en déterminant autour d'elle à la surface 
de celui-ci de nombreux lilets lumineux ramifiés de cou- 
leur violette, qui ressemblent assez à des racines d'arbres, 
et qui sont d'autant plus longs que l'étincelle est provo- 
quée de plus loin. Cet allongement toutefois s'effectue au 
préjudice des dimensions de l'atmosphère conformément 
àla loi que nous avons posée page 30. Le jet de gauche de 
la fig. 29 peut donner une idée de cet aspect de l'étin- 
celle. 
Quand les d'eux rhéophores sont assez éloignés l'un de 
