DE l'étixcelle d'induction. 35 
lique. Dans ces conditions, l'inlensilé du courant direct 
traversant le circuit dérivé était représentée par la même 
déviation (8"). Quand la solution de continuité n'était 
quedet/4de millimèlrc, l'intensité du courant inverse 
dans le circuit métallique était de 20", et l'intensité du 
courant direct dans le second circuit était de 33°. 
On comprend facilement, d'après le raisonnement pré- 
cédent, que si par un moyen quelconque on facilite en- 
core la conductibilité du milieu interposé dans la solution 
de continuité du circuit dérivé, on devra faire prédo- 
miner davantage le courant inverse dans le circuit mé- 
tallique et le courant direct dans le circuit dérivé, et cette 
augmentation de prépondérance devra être relativement 
d'autant plus forte que la solution de continuité du cir- 
cuit dérivé aura été dans l'origine plus résistante. C'est, 
en effet, ce que l'expérience démontre. Ainsi, en chauf- 
fant l'étincelle produite sur l'excitateur micrométrique, 
soit avec la flamme d'une bougie, soit avec une lampe à 
alcool, les déviations du galvanomètre que nous avons 
citées précédemment sont portées dans un cas de 8" à 
25° pour le courant inverse, et de 8° à 35° pour le cou- 
rant direct ; dans l'autre cas, de 20° à 25° pour le courant 
inverse, et de 3o° à 40° pour le courant direct. Du reste, 
un résultat analogue pourrait être obtenu en substituant 
dans l'expérience précédente le vide à l'action calori- 
fique. 
Un fait qui démontre la vérité de la théorie que nous 
venons d'exposer, c'est que si dans les expériences qui 
précèdent on pratique une très-petite solution de con- 
tinuité sur le circuit métallique résistant, on voit l'étin- 
celle qui se produit au premier moment dans cette solu- 
tion de continuité disparaître aussitôt que l'on échauffe 
l'étincelle de l'excitateur, pour réapparaître de nouveau 
dès qu'on cesse réchauffement. Or nous avons vu que 
