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dans les deux cas, et toutes les réactions extérieures qui 
exercent un effet sur la lumière dans le vide exercent un 
pareil effet sur la lumière que constiluc ^ l'air libre l'at- 
mosphère de l'étincelle. On peut donc conclure que cette 
atmosphère n'est que la représentation en miniature de 
la lumière d'induction au sein du vide, et que ces deux 
effluves électriques sont le résultat d'une conduction secon- 
daire du courant opérée par les milieux gazeux dilatés inter- 
posés, laquelle donne lieu, dans le voisinage des points où 
les deux électricités contraires sont accumulées, à une 
sorte de déflagration lumineuse résultant de la résistance 
que rencontre le courant au passage d'un bon conducteur 
à un mauvais. Dans cette hypothèse, l'espace obscur qui 
sépare les deux lumières, et à travers lequel doivent s'ef- 
fectuer les recompositions électriques à l'état de décharge 
obscure, serait le résultat d'une meilleure conductibilité 
que ce conducteur aurait acquise soit par suite d'une élec- 
trisation sur une plus grande surface (la décharge s' éva- 
sant considérablement à partir des rhéophores), soit par 
suite de mouvements mécaniques produits au sein du 
conducteur secondaire lui-même par les attractions et les 
répulsions électriques, lesquelles donnent lieu au curieux 
phénomène des stratifications. 
Pour que l'analogie de l'atmosphère de l'étincelle d'in- 
duction à l'air libre, avec l'effluve de cette même étincelle 
au sein du vide fût complète, il fallait retrouver dans 
cette atmosphère les stratiflcations qui sont si nettes et si 
développées dans la lumière du vide comme on le voit 
fig. 36. C'est ce à quoi je suis parvenu en échangeant l'é- 
tincelle au milieu de la flamifie d'une bougie. Avec une 
distance convenable entre les rhéophores et un mouve- 
ment lent de l'interrupteur de l'appareil d'induction, le 
phénomène est tellement net .et arrêté que j'ai pu distin- 
guer la nature polaire des rhéophores rien que par le 
