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mit der von Radicke angeführten übereinstimmt. Nur wird die verticale Säule C 
nicht von einem Dreifusse getragen, sondern an einem Fensterbrete oder einer 
Tischplatte möglichst genau vertical festgeschraubt. Das obere Ende der Säule C 
ist cylindrisch ausgehöhlt, um einen in dieser Höhlung drehbaren Zapfen aufzu- 
nehmen, der in jeder beliebigen Lage durch eine Druckschraube festgehalten 
wird. An dem obern Theile dieses Zapfens befindet sich ein Charnier und sein 
oberes Ende hat ebenfalls eine cylindrische Vertiefung, in die der Stab a h ge- 
steckt werden kann, um den Zapfen in den Meridian und parallel zur Weltaxe 
zu stellen. Endlich wird der Stab a b herausgenommen und durch einen zweiten 
Zapfen ersetzt, an dem sich die Uhr befindet. Die Zeigeraxe muss genau in der 
Richtung der Axe des ersten Zapfens liegen und sich in 48 Stunden einmal 
umdrehen; sie trägt den Spiegel, in dessen Ebene ihre Verlängerung fällt. 
Eine Vereinfachung in der mechanischen Einrichtung dieses Heliostaten 
beschreibt G. A Gri^el in Poggendorfs Annalen der Physik und Chemie, 
3. Reihe, 12. Band 1847, pag. 4.32, der zufolge er die Uhr des Heliostaten ganz 
entfernt und beim Gebrauche mit einer Cylinder-Taschenuhr ersetzt. Das Nähere 
sieh 1. c. 
Wir wollen nun die Theorie dieses Heliostaten erörtern. 
Kig. II. 
Z 
Wir nehmen den Mittelpunct 0 des 
Spiegels als Einfallspunct der Sonnen- 
strahlen und zugleich als Anfangspunct 
Yi der orthogonalen Coordinaten x, ?/, s an ; 
die reflectirende Spiegelfläche liege in der 
Jt'Z- Ebene und die Axe der Z in der 
Weltaxe, so wird das Einfallsloth in die 
-J^ F-Axe fallen und die J¥F-Ebene in der 
; Ebene des Himmels-Aequators liegen. 
y \ Befindet sich der einfallende Son- 
i nenstrahl im Räume OXYZ der positi- 
\ ven Coordinaten und bezeichnen wir die 
Coordinaten eines Punctes desselben in 
der Entfernung = 1 vom Einfallspuncte 
0 mit X, y und s, so wollen wir die Werthe dieser Coordinaten in zwei Systemen 
räumlicher Coordinaten bestimmen. 
Im ersten Systeme sei der Winkel des einfallenden Strahles mit der Y- 
Axe, nämlich der Einfallswinkel des Strahles = i, und der Neigungswinkel der 
Einfallsebene des Strahles mit der FZ-Ebene = ti, so ist 
!x ■=- sin i. sin n, 
y = cos 
X, — sin i. cos n. 
Im zweiten Systeme setzen wir den Winkel des einfallenden Strahles mit 
