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ANALES DEL MINISTERIO DE FOMENTO. 
cilio: á un par y á una fuerza única: ' el par tiende á hacer girar 
el cuerpo, miéntras que la fuerza tiende á imprimirle un movi- 
miento do traslación. 
Vamos á tratar de reducir el sistema de fuerzas magnéticas que 
provienen de la acción terrestre sobre una aguja imantada, á un 
par y á una fuerza. A este fin comenzemos por citar dos senci- 
llísimas experiencias: 1" Se demuestra por medio de pesadas muy 
precisas que una barra de acero no pesa más después de imanta- 
da, que ántes, do donde se concluye "que la fuerza magnética te- 
rrestre no tiene componente vertical." 2' Si en una vasija llena 
de agua y sobre un disco de corcho se pone una barra imantada, 
el corcho oscila primero y se fija después en una posición en que 
la línea de los polos del imán es casi paralela á la dirección N. S.; 
pero el corcho y la barra no avanzan al JSTorte ni al Sur: lue- 
go: "la fuerza magnética terrestre no tiene componente horizon- 
tal." 
Puesto que la fuerza magnética terrestre no tiene componen- 
tes vertical ni horizontal, debe deducirse que es nula, y el sistema 
de fuerzas magnéticas se reduce á un par - que se llama "par te- 
rrestre." 
La existencia del par terrestre es un hecho de experiencia, 
perfectamente comprobado. Teóricamente podíamos haber llega- 
do á la misma conclusión, asimilando la tierra á un íman y fun- 
dándonos en la ley conocida de las atracciones y repulsiones que 
tienen lugar entre los polos do los imanes. Los dos polos de una 
barra imantada, cuya longitud podia desj^reciarse en presencia 
1 En efecto, supongamos que un cuerpo está, en equilibrio (Figura 5) bajo la 
acción de n fuerzas F, F', F" aplicadas en los puntos A, B, C, D y cuyas direc- 
ciones é intensidades están representadas por A F, B F', C F" Tomémos uno 
de los n puntos de aplicación, A (i? e) 6 introduzcamos dos fuerzas iguales y con- 
trarias que tengan una dirección paralela & la de la fuerza B F' y su misma in- 
tensidad; estas dos fuerzas serán A F, y A F", y el sistema primitivo en nada se 
habrá alterado. Por el mismo punto A llevemos otras dos fuerzas iguales y con- 
trarias paralelamente á C F" y de una intensidad igual & la de esta fuerza; ten- 
drémos así A F2 y A F'2 y continuando de esta manera, Uegarémos á obtener: 1? 
Un sistema de n fuerzas que como son concurrentes tienen una sola resultante; y 
2° (íi— 1) pares cuyos planos se corten en el punto A, por lo cual pueden reducirse 
á un sólo par resultante, cuyo plano pase también por el punto A. 
L. Q. S. D. 
2 Se llama par ft un sistema de dos fuerzas iguales y contrarias, cuyos puntos 
de aplicación están en los extremos de una recta. Un par queda detei'minado 
por su dirección y por su momento. El momento de un par es el producto de una 
de sus fuerzas iJor su brazo de palanca. 
