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ANALES DEL MINISTERIO DE FOMENTO. 
tcndrémos: 
j (f—zy^ z' clz=z (r'—^y .r' j dz=^^ (6) 
Sustituyendo los valores de las fórmulas (4) y (6) en las (5) y 
(3) respectivamente y los de las (5) y (3) una vez verificada la 
sustitución, en las (1) y (2) tendrémos como expresión última 
para el momento de inercia buscado. 
Como el momento de inercia 2' ?h de nuestro péndulo magné- 
tico está ligado al momento del cuerpo adicional que se acaba de 
determinar, en función de cantidades conocidas, ya puede ser de- 
terminado; y por lo mismo, el producto 2 4 /'■ l lo será también. 
Busquemos ahora el cociente de/„ y 2 // 
Sea N S la meridiana magnética (figura 11) con la que se con- 
funde el eje del imán aZ», cuando está solicitado únicamente por 
la acción de la tierra; ah el imán suspendido, y a'b' un imán que 
llamarémos desviador, y cuyo eje debe coincidir con una perpen- 
dicular á la línea de los 2>olos del ah, debe pasar por el centro de 
la misma y estar contenido en un plano horizontal. 
El imán ah, sometido á la influencia del imán desviador, se ajoar- 
ta del meridiano magnético un ángulo «. En esta nueva posición 
de equilibrio el imán está sujeto: primero, al par componente ho- 
rizontal terrestre que tiende á ti'aer al imán ah á la línea N S; se- 
gundo, á las fuerzas que resultan do las atracciones y repulsiones 
de los polos a j h sobre a' y V. Por la simetría de la figui'a se 
comprende que bawta estudiar la acción de uno de los polos del 
imán móvil sobre los dos del iraan fijo y en seguida duplicar ol 
resultado. 
1 En el caso en que se haga oscilar junto con la barra imantada otro cuerpo 
que aunque deforma regular no tenga la cilindrica, puede buscarse el momento 
de inercia por un procedimiento análogo al expuesto. 
