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die beiden, bereits in (15) für a und ß (20, 20') gefundenen Werthe, so dass das 
neue Axensystem die Stellung 0 F, hat. (Fig 3). 
In Bezug auf dieses Coordinatensjstem haben wir sonach die Gleichung 
des Cylinders 
^ C'2 — ^2 _ ß2 ^ C2 2X 
« y ^-2 m I ^ 2 J 2 . / ... — ; irr::;- i 
p^A^ + p,W^ ' ' p^B^ + p,^A^ ^p2A-^ p^2ß2 
+ 
Aus dieser Gleichung erhellt, dass die horizontalen Projectionen der Inten- 
sitätslinien nur insolange Ellipsen werden, als 
C2 y ^ 
also 
• 2 O + 
«'»^ ^ > + + 1 
oder 
tg n y \/ä^ + ^2 d. i. > y 
also 
<^ > <C 
d. h. so lange der Winkel, unter welchen die Lichtstrahlen die Fläche in den 
Puncten einer Intensitätslinie treffen, grösser ist als der Neigungswinkel des 
Lichtstrahls gegen die ßotationsaxe. Im entgegengesetzten Falle ist die Cylinder- 
trace eine Hyperbel. Der Uebergang von den Ellipsen zu den Hyperbeln geschieht 
durch eine Parabel, welche als Horizontalprojection der Intensitätslinie 
+ B^ 
— sm y 
^2 _^ _J_ 1 
erhalten wird. Die Gleichung dieses parabolischen Cylinders ist sodann 
A^ + B'^ 2x A^ f B^ — 1 _ 
p^B^ -f p,^A^ ^ y/p2A-2 4- p^-2B-2 • + B^ 
und der Abstand des in der Trace Xj gelegenen Scheitels der Trace vom 
Ursprünge {y = 0) 
42 _l J52 1 . 
^ = V2. ^, Vp'a^ + 
18. 
Für jene Intensitätslinie, welche durch den Scheitel des Paraboloids geht, 
muss die Gleichung der Horizontalprojection auch für die Werthe a; = 0, y = 0 
bestehen, woraus 
C2 — 1 ^ 0, 
also 
sin fl — — ^ 
yjA'^ \ B-^ I l 
