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Weil uun hieraus 
ist, so folgt, dass dieser Punct in der neuen Coordinatenebene XZ gelegen ist. 
Für das Rotationsparaboloid ist in sämmtlicben Gleichungen p = zu 
substituiren. Auch hier übergeht dann das in 17. festgestellte Coordinatensystem 
in ein rechtwinkliges, dessen Coordinatenebene XZ durch die Axe parallel zu 
den Lichtstrahlen fällt, weil 
wird. Die Gleichung der horizontalen Projectionen der Intensitätslinien ist sodann 
a;-2 (C2 _ — R^) + C-2 ,ß ~ 2px \/ + ^2 ^ ^2 (C-2 — 1) = 0 . . (25) 
Für das hyperbolische Paraboloid gilt ein Aehnliches, was beim Hyper- 
boloid angeführt wurde. Die Entwicklung bleibt jener beim elliptischen Paraboloide 
vollkommen gleich. Die bezüglichen Eelationen können aus den hier entwickelten 
einfach erhalten werden, wenn man in letzteren einen der beiden Parameter 
negativ annimmt. 
Um ein Beispiel durchzuführen, wollen wir die Intensitätslinien eines 
Rotationsparaboloides, welches durch Umdrehung der Parabel FQR Fig. 4, um 
die Axe 0" 0' entstanden ist, bei jener Strahlenrichtung, wo die Projectionen 
L'S', h" S" derselben gegen die Projectionsaxe DD unter dem Winkel von 45 
geneigt sind, bestimmen. 
Für diesen Fall haben wir 
p =^ ^ = _ 1, 5 = 1, = 3sin2 Sl, 
daher die Gleichung der Cylinder: 
(a;2 _j_ _j_ p2) (3 sin2 /2 — 1) -f 2p (ic?/ -f a; — 2/) = 0 
oder auf das neue Axensystem bezogen: 
xi (C2 - 2) -f xß —2px p2 (C-2 _ 1) = 0 
21. 
tg a 
22. 
23. 
oder 
