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Ebene des Kreises und ebenfalls senkrecht auf dem Horizonte, mithin ist 
AC. in welcher Linie der Kreis AZ den Horizont durchschneidet, senkrecht 
auf BZB' und A der Pol des letztgenannten Verticalkreises. 
Man denke sich nun B B' ura ^ C so gedreht, dass ihr östliches Ende B' 
um den Winkel b über den Horizont und somit die Ebene des Vertical- 
kreises ZA, in der sich die optische Achse befindet, nun die Lage Z' -4 C kommt, 
die mit der Ebene Z AC den Winkel Z,AZ' — ZZ' = h macht. 
Ist aa' ein Stück des Parallelkreises eines Sternes, so wird dieser, der 
bei horizontaler Lage der Drehungsachse in s durch ZA gegangen wäre, nun in 
5' durch Z' A gehen. Nimmt man 
Aö = As' = 90*^ — Z und legt durch s' und 6 den Bogen eines gröss- 
ten Kreises, so hat man im sphärischen Dreiecke s'Aö 
cos s' 6 = sin'^ Z -|- cos- Z. cos ä, und für sehr kleine Werthe von s' 6 
und h 
s' 6 =z b . cos Z. 
Legt man durch s' den Verticalkreis ZA', so ist das Azimuth der opti- 
schen Achse dem Winkel A' Z S gleich oder wenn man 
/\ A' Z A = 0) setzt dieses Azimuth A' Z S = <» -\- ot.^. 
Man findet nun (wie im §. 2) 
s' 6 — sin Z, mithin 
b cos Z — = 0)2 sin Z und 
(6) = b cotg Z, 
die Aenderung des Azimuthes der optischen Achse des Rohres durch die Neigung 
b der Drehungsachse herbeigeführt. 
Anmerkung. Wir bezeichneten den Zenithabstand des Sternes im Ver- 
ticale ZA mit Z; es wird daher streng genommen der Abstand des Sternes 
vom Zenith im Verticale ZA', nämlich Z s' nicht gleich Z sondern = Z /\ Z 
sein, woraus die Gleichung für w.^ 
o>.2 = b cotg (Z + A^) folgt 
Nun ist, da /\ Z immer eine kleine Grösse sein wird 
cotg (Z -i /SZ) = cotg Z — -^-Tz also 
A z 
0).^ = b cotg Z — b . JT— ^ = b cotg Z 
sm 
wenn man die sehr kleinen Grössen zweiter Ordnung vernachlässigt. 
§• 4. 
Die gefundenen Grössen oj, und o>2 sind in der Regel sehr klein, setzt 
man demnach in der Gleichung (A) 
d 0) = ojj, so hat man 
(c) dT = ^ z , 
^ ^ cos o cos c, ' 
die Aenderung des Stundenwinkels wegen der Collimation des Mittelfadens. 
