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Revista de la Facultad 
El trabajo de P es igual á PxAA' y de la contrapresión Q, 
QxCC; estando el líquido en equilibrio, tendrenios: 
P.AA— Q.CC'z^o (i) 
pero A A'— ce, por lo dicho anteriormente, luego la ecuación (i) se 
puede escribir: 
(P-Q)AA' = o 
AA' no es cero, luego P — Q=o, esto es 
P=Q. (a) 
a) nos dice que la presión es igual á la contrapresión, luego: 
Si sobre una masa líquida en eqtiilibrio encerrada en un cilindro, 
se ejerce uua presión normal á una de las bases ^ se trasmite integramente 
á la otra base. 
2^ — Consideramos un vaso M (fig. 3) lleno de líquido, ejerciéndose 
una presión P, en una porción de su pared, normal á dicha sección; en 
otra CD, igual al anterior, actúa la contrapresión Q. Si suponemos la parte 
exterior del cilindros líquido ABCD solidificado, no modificará el estado 
de equilibrio de la masa y nos encontramos en idénticas condiciones que 
el caso anterior. Luego: 
La presión ejercida normalmente sobre un elemento de la superjicie 
de un vaso, se trasmite integramente á toda superficie equivalente en el 
mismo vaso. 
30 — Supongamos dos secciones AB y CD (fig. 4) de un vaso, en 
que CD sea igual al triple de la primera; cualquier presión P que se ejerza 
en AB se trasmitirá con la misma intensidad á cada una de las secciones 
elementales Via, ab^ bC; por lo tanto habrá una presión total Q = 3P; 
en general tendremos: 
AB P S P 
cd=q'? = q 
Luego, el principio de Pascal, puede enunciarse así: 
Si se ejerce una presión perpendicidarmente sobre tina sección, en la 
superjicie exterior de un vaso, se trasmite á todo elemento superjicial 
del mismo, en proporción directa, de la razón del área del primero al 
segundo. 
