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Längen darbieten würden. Nachstehende Zusammenstellung gibt 
unter solchen Voraussetzungen für diesen Fall den berechneten 
scheinbaren Radianten in halbmonatlichen Intervallen von der 
zweiten Hälfte September bis zur zweiten des Dezember, so daß 
man die innerhalb dreier Monate stattfindende Ortsveränderung 
desselben für die Hypothese v = 2 beurteilen und mit den Er- 
gebnissen der Beobachtungen leicht vergleichen kann. 
Berechnete Radiation: 
Scheinbarer Radiant : 
Epoche : a r) 
September 23. . . . . . 32-0« . . . + 13-0« 
Oktober 8 36-8 . . . 14-6 
23 40-7 . . . 15-8 
November 8, 44*0 . . . 16-8 
„ 23 45-5 . . . 17-2 
Dezember 8. . . . , . 45*0 . . . 17-1 
23 41-9 . . . 16-2 
Da der Ausgangspunkt in der Ekliptik angenommen ist^ 
bleibt auch die Breite des Radiationspunktes hier überall Null. 
Die Änderungen in d entsprechen also nur der bekannten Funktion 
der Veränderungen der Länge. 
Letztere wächst mit der Sonnenlänge bis zum Wendepunkt 
in der zweiten Hälfte November (bei l = © + 163"^) und nimmt 
dann in gleicher Weise mit wachsender Sonnenlänge wieder ab. 
So wird es erklärlich^ daß für gewisse^ beiderseits des Wende- 
punktes gelegene begrenzte Intervalle^ so z. B. durch Wochen 
und Monate die Radiation fast stationär erscheinen kann und zwar 
durch desto längere Zeit, je größer die heliocentrische Ge- 
schwindigkeit ist. Für die parabolische Geschwindigkeit v = V'2~ 
würde die Verschiebung des Radianten bei gleichen Aenderungen 
der vSonnen länge wesentlich größer und die zeitliche Amplitude 
anscheinenden Stillstandes viel kürzer ausfallen. 
Schließlich sei noch erwähnt^ daß zu demselben kosmischen 
Ausgangspunkt vielleicht auch die am 19. September 1862 in 
England beobachtete große Feuerkugel gehört^ für welche die 
Al)leitungen von Herschel und mir im Mittel den Radianten in 
a = ^ -f 12« geben würden. 
