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réleclroslaliquc adoptèrent ces mesures et, les ayant prises 
pour bases, ils purent édifier toute cette élégante théorie de 
réiectroslalique qui constituent, comme le dit Duhem (*), 
« ... un ensemble des notions abstraites et des propositions 
générales, formulées dans un langage clair et précis de la 
géométrie et de l'algèbre, reliées entre elles par les règles 
d'une sévère logique ». 
Si l'on applique actuellement la loi de Coulomb avec toute 
confiance aux phénomènes électriques, ce n'est pas à cause des 
démonstrations expérimentales, car celles-ci n'ont jamais été 
sutfisamment précises, mais parce que les démonstrations indi- 
rectes excluent toute autre loi. 
La première de ces preuves, qui est en même temps consi- 
dérée comme la plus probante, est celle de l'absence de champ 
à l'intérieur des conducteurs chargés, ce qui avait été remarqué 
premièrement par Franklin et ensuite vérifié et publié par 
Pristley, qui a fait voir, de plus, qu'à l'intérieur il n'y a pas de 
charge. Mais ce fait ne fut établi de façon sûre que par la 
célèbre expérience de Cavendisch, dans laquelle ce savant 
voyait la conséquence nécessaire de la loi de Coulomb. Ensuite, 
la même expérience a été reprise par Maxwell qui a constaté, 
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avec une précision de z;^^' l'intérieur d'un conducteur 
est dépourvu de charge et qui démontre (**) aussi que le fait de 
la distribution exclusivement superficielle est incompatible avec 
toute autre loi que celle de Coulomb. Une démonstration 
rigoureuse manquait pourtant, et c'est seulement Laplace (***) 
qui l'a établie et Bertrand l'a simplifiée. La méthode consistait 
à calculer la force s'exerçaiil en un point intérieur de la sphère 
par toute la charge superlicielle, et le résultat montre que cette 
force ne peut être nulle que pour la loi de Coulomb. Celte 
(*) P. Duhem, La théorie phîjsique, p. 109. 
(**) J. C. Maxwell, Traité (VélcctriHté et de magnétisme^ 1. 1, pp. 87 et 
suiv. 
Laplace, Mécanique céleste^ t. I, p. "2. 
