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mesure par la ditï'érence des valeurs de la fonction potentielle ou 
de potentiel si la charge déplacée n'est pas unitaire. 
Soit Fi la composante de la force électrique dans une direc- 
tion /; une charge unitaire étant déplacée dans cette direction 
de dl aura absorbé un travail V^dt qui, en vertu de (12), est 
V4i = — (/V, 
d'où 
Décomposons la résultante des forces électriques en un 
point donné de l'espace suivant la normale extérieure rii à la 
surface équipotentielle passant par ce point et suivant deux 
directions situées dans le plan tangent à ladite surface. 
En vertu de (13), ces composantes seront 
3V aV 3V 
Or, /i et /g étant situées dans le plan tangent 
'1^0 ^ = 0 
dli dio 
et nous voyons que la résultante est toujours normale à la sur- 
face équipotentielle, c'est-à-dire tangente à la ligne de force 
passant par ce point. De cette dernière propriété dérive le 
nom de ligne de force. 
§ 15. — Le théorème de Gauss. 
Soit S une surface géométrique -fermée qui contient à l'inté- 
rieur un certain nombre de charges e.2... soit la 
force électrique au point P de la surface provenant de la 
charge sa composante normale est Fj^. 
