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Clausius admet (*) qu'un diélectrique est parsemé de parti- 
cules conductrices qui, sous l'action du champ extérieur, 
acquièrent leur polarité comme dans le phénomène de l'in- 
fluence électrique. Helmholtz suppose (**) que les particules, 
disons les molécules, d'un diélectrique sont toujours bipolaires, 
mais que leurs axes ont toutes les directions dans l'espace et 
s'orientent seulement sous l'action d'un champ extérieur. Dans 
la théorie des électrons, on admet que les électrons de chaque 
molécule soient déplacés de leur position d'équilibre habituelle 
par les forces du champ extérieur et ainsi apparaissent les 
pôles de la molécule. Quel que soit d'ailleurs le mécanisme, 
on arrive toujours à un dipôle. 
Soit un dipôle dont les charges sont -\- q et — q ei les 
coordonnées respectives xyz, x'y'z' . La valeur de la fonction 
potentielle v' en un point distant de r du pôle — g et de r' 
du pôle + q est 
en se limitant aux termes du 1^'' ordre vu les dimensions 
de la molécule. On a donc 
Mais 
1 1 1 
mais, en posant 
qdx = OL 
qdy = ,8 
qdz = y, 
(*) R. Clausius, Meclianische Wàrmetheorie, 2, 64 (2. Aufl.), 1879. 
(**) H. v. Helmholhz, Journal de Crelle, 72, p. 57, 1870. 
