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Par suite, la fonction potentielle de tout le diélectrique 
polarisé sera donnée par 
1 
J dxdydz, (3i) 
dz y 
où r est la distance entre le point potentié et le volume 
dxdydz et dont l'intégration est étendue à tout le volume 
du diélectrique. 
Remarquons que l'introduction d'un vecteur (Xj/v) est né- 
cessaire, car a p Y sont bien déterminés pour une molécule, 
mais dans les espaces intermoléculaires elles sont nulles et, 
par suite, l'intégration dans tout le volume du diélectrique 
rencontre des difficultés analytiques parce que les fonctions à 
intégrer sont discontinues dans l'espace d'intégration et que 
pour l'effectuer il serait nécessaire de connaître toutes les 
discontinuités et subdiviser convenablement les intégrales, ce 
qui présente des difficultés insurmontables. 
Supposons maintenant que les corps électrisés créent un 
champ dont la fonction potentielle est V et dont l'intensité a 
pour composantes 
d\ d\ 
dx dy 
Sous l'action du champ, le diélectrique se polarise et donne 
la fonction potentielle ainsi que l'intensité correspondante 
provenant de la polarisation 
av d\' 
dx dy dz 
En admettant que le moment électrique soit proportionnel 
