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Remarquons que 1, {jl, v enlreiit ici à lilre formel et ne sont 
pas (lélinis par les relations (55). 
En outre, le diélectrique lui-même, ayant subi des modifica- 
tions, possède une certaine énergie propre qui est, évidemment, 
une fonction de la polarisation p. Soit f(p) cette fonction. 
L'énergie totale du système sera donc donnée par 
W 
1 
8^ 
T-T+ 
^^^^ 
dz 
dxdijdz H- I I <1>(7(/S. 
(60) 
N'étudiant que le phénomène électrostatique, nous devons 
envisager un état d'équilibre correspondant, par conséquent, 
à l'énergie potentielle minimum. Donc, pour toutes les varia- 
tions de X, |JL, V on devra avoir {*) 
BW = 0. 
(61) 
En considérant p, a- et <ï> comme constantes, on a 
3^ , dfdp 
oW 
8). 
+ ôv 
p dl 
ou ( ^ + ^ 
dfdp 
}p dy 
dy 
dxdydz; 
(62) 
oA, 8{JL, OV étant indépendantes, (61) exige 
dx 
Or, 
dldp 
dp dX dy 
dx 
dfdp 
dp diJ. dz 
d^ 
dy 
94> 
>ldp 
}p dz 
(63) 
(*) H. vox Hëlmholtz, Yorlesungen iiber Elektrodynamik und Théorie des 
Magnelismus, Leipzig, 1907. 
