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el d'une façon analogue 
|jL _ feY. V = hZ. (66) 
On reconnaît facilement les formules (55). L'hypothèse uti- 
lisée ici consiste à admettre que l'énergie propre du diélec- 
trique polarisé est proportionnelle au carré de la polarisation. 
Si, pourtant, on dépasse les limites entre lesquelles la for- 
mule (64) est vraie, les composantes de la force, en un point 
de diélectrique, seront données par 
X = ^^', (0,7) 
dpp dpp dpp 
qui peuvent donner des valeurs plus ou moins différentes de 
celles obtenues par la simple hypothèse (66). L'étude de la 
marche de la polarisation présente un grand intérêt même pour 
les forces pondéromotrices. Cette étude et celle des phéno- 
mènes de la charge résiduelle, qui s'y rattache immédiatement, 
ont été faites par plusieurs physiciens : citons ici les travaux 
de Wiillner (*), Gaugain (**), Hopkinson (***), (iiese (^^'), 
Bouty Ç), Bedell et Kinsley Wilson 0^^) et Naccari f "^). 
Les formules ci-dessus se rapportaient à un diélectrique par- 
fait où la polarisation est indépendante du temps, c'est-à-dire 
s'établissant instantanément; de plus sa conductibilité était 
supposée nulle. Dans les diélectriques tels que ceux dont nous 
disposons, les choses se compliquent, et la polarisation, après 
(*) A.WûLLNER, Pogg. Ann., 453, [>. 22, 4871. Wicd. An;?., i, j). 247, 1877 ; 
32, p. 19, 1887. 
(**) A. Gaugain, Aiin. Cfiim. Phys. (4), 2, p. 313, 1864. 
(***) J Hopkinson, Ph.il. Tram , 167, p. 599, 1877. 
(i-^) W. GiESE, ^Yied. Ami., 9, p. 161, 1880. 
(V) E. \\o\} ïY, Comptes rendus, 110, j). 4326, 4890; Ann. Cliim. Phys. (6), 27, . 
p. 62, 1892. 
(VI) F. Bedell and G. Kinsley, Phys. Review, 2, p. 170, 1894. 
O'i) J. Hopkinson and E. VVilson, P/<z7. Trans., 189, p. 109, 1893. 
(^'i") A. Naccari, Nuov. dm. (4), 11, p. 50, 1900. 
