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des expressions de tensions el de pressions à l'intérieur de 
Téllier présentent donc un problème indéterminé. 
Quelles que soient d'ailleurs les expressions de ces ten- 
sions, elles sont avant tout des forces dans le sens méca- 
nique que l'on peut toujours concevoir dans un diélectrique 
matériel. L'éther ou l'espace vide n'est pas un milieu matériel, 
et les tensions de Maxwell doivent également y exister, comme 
dans les diélectriques matériels si elles doivent représenter 
l'état du champ électrique. On devrait donc chercher à con- 
struire un milieu ayant les propriétés de l'éther au moyen de 
propriétés de la matière. Mais alors on se buterait à des diffi- 
cultés insurmontables, car dans un milieu solide élastique il 
est impossible de combiner les déformations de telle sorte 
qu'elles donnent un ensemble de tensions équivalent à celui de 
Maxwell. 
S :24. — Passage de la théorie de la polarisation aux tensions 
DE Maxwell. 
Les équations (77), comme l'a montré Helmholtz, permet- 
tent aussi, après quelques transformations, d'exprimer les com- 
posantes de forces pondéromotrices par les tensions de 
Maxwell. 
La formule (42) § 19 
1 r3(X + 47rX) a(Y + 4T^{Ji) 
+ 
a(Z + 4t:v) 
d'après les relations connues 
K = 1 + 47zk, 
V = kZ, 
devient 
_l p(KX) a(KY) a(KZ) ' 
47C |_ dx dz 
C81) 
