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On voit facilement, en comparant (82) et (78'), que (82) peut 
se mettre sous la forme (78') si on pose 
K 
Ya(i>Y 
/w - ^ 
vaïy _ 
K 
^a<ï>Y" 
(«)- 
_ 
(S)"] 
K 
= Si 
KSJ- 
V a^/y _ 
(S)"] 
'yz 
Pzoc 
Pzy 
K a<ï> a(l> 
-ire 3?/ 32 
_ K a(l> a<l> 
47r 32; 
K a4> a^ï> 
(83) 
Les forces pondéromotrices, dont les valeurs ont été établies 
par la théorie de la polarisation, peuvent, par conséquent, 
s'interpréter au moyen de tensions élastiques dont les compo- 
santes sont données par (85) et qui concordent avec les solu- 
tions admises par Maxwell (sauf cependant le terme avec G). Si 
on fait un choix convenable des axes, les résultats de ces for- 
mules indiquent bien la tension le long de lignes de force et 
la pression dans les directions perpendiculaires. 
Supposons d'ailleurs que la constante diélectrique K n'est 
