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pas influencée par la déformation provoquée par le champ, 
c'est-à-dire posons 
9 = 0. 
On voit que le système (83) est identique à (79). 
Si on tient compte de la variation de la constante diélec- 
trique, aux tensions et compressions analysées plus haut 
s'ajoute soit une pression, soit une tension uniforme de valeur 
§ 25. — Démonstrations indirectes de la loi de (Ioulomb 
d'après cette théorie. 
i. Dans l'étude du champ au moyen de tubes de force, Ber- 
trand (*) a démontré très simplement que la loi d'attraction en 
raison inverse du carré de la distance, lorsque la force est 
dirigée vers le point attiré, est la seule qui permette l'emploi 
de tubes de force. 
Supposons que le corps attirant se réduise à un point. 
L'attraction étant proportionnelle à une fonction f (r) de la 
distance, les lignes de forces seront des droites partant du 
point attirant. Si l'on prend pour une surface initiale, sur 
laquelle on les distribue, une sphère ayant ce point pour 
centre, le nombre de lignes de forces partant d'un élément 
de cette sphère sera proportionnel à dw, puisque sur une sur- 
face sphérique l'intensité est constante. A une distance r du 
centre d'action, la surface r'^dw sera traversée par le nombre 
de lignes de forces qui traverse ; si N est de ce nombre, l'in- 
tensite sera représentée par ^^^^ et, par conséquent, inverse- 
ment proportionnelle au carré de la distance. 
(*; .1. Bertrand, Leçons sur la théorie mathématique de V électricité. 
Pans, 1890. 
