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exislenl, eu effet, à l'intérieur des aimants comme on peut s*en 
persuader en creusant une cavité dans le métal et en y plaçant 
une aiguille aimantée, mais rien de pareil ne s'observera dans 
l'électrostatique; à riiUérieur d'un conducteur chari2;é, il n'y a 
pas de force. L'hypothèse donc de Tapplicahililé de la loi est 
toute singulière, mais elle est maintenue, car les expériences 
ne la contredisent pas. Or, cette applicabilité de la loi (seule- 
ment au point de vue mathématique) peut être soumise à 
l'épreuve de l'expérience par les mesures directes des valeurs 
absolues des forces dont les expressions sont données par la 
théorie, et c'est, dans ce but, que j'ai entrepris des mesures, 
en valeurs absolues, des forces répulsives et attractives, s'exer- 
çant entre des sphères de grand diamètre et que je résume ici. 
Principe de la méthode. 
Le principe de la méthode suivie dans ces mesures est très 
simple : des sphères de dimensions connues sont placées dans 
de bonnes conditions d'isolement et, à une distance bien déter- 
minée, on les charge d'électricité de même signe ou de signes 
contraires à des potentiels connus et on mesure la force s'exer- 
ça nt entre elles. 
Bien que le principe soit simple, l'exécution de ces recher- 
ches m'a demandé de longues études j)réparatoires, et c'est 
seulement au bout de quatre ans que j'ai pu obtenir des résul- 
tats définitifs. 
Examinons successivement les différentes parties de l'instal- 
lation complète. 
l. Les sphères. — C'est la seule forme de conducteurs que 
j'ai employée dans les mesures définitives, car les calculs de la 
distribution, déjà très longs pour le cas des sphères, deviennent 
presque inabordables pour d'autres formes de conducteurs. 
Les sphères employées ont été construites en tôles de laiton 
d'épaisseur telle qu'elles ne pouvaient peser plus de 200 à 
250 grammes. Les sphères de 15 et 20 centimètres de dia- 
