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d'où 
F'_F = -^---^^^, 
4(1 — ciy i^l-df 
suivant que F' — F est positif ou négatif la force mesurée doit 
être augmentée ou diminuée de F' — F. 
Pour donner une idée de la valeiu' de cette correction, je 
cite quelques exemples numéri(|ues : 
Pour deux sphères de même rayon (r = 7"n5), chargées au 
potentiel de =t 8000 volts, 
6i^'"o / = 224 cm. F' — F = Os^OOÛl 
cl = 49'"'o / = 224 cm. F' — F = 06'00008. 
Pour deux sphères de même rayon (r = 10 cenlimèlres), 
chargées au potentiel de ± 8000 volts, 
d = 50 cm . / = 2o2 cm . F' — F = 0s'-00009. 
On voit donc que, même pour les sphères de grand rayon et 
distantes d'un demi-mètre, la correction est négligeable. 
Cela n'a pas toujours lieu pour les forces répulsives pour 
lesquelles il faut bien tenir compte de l' influence du plafond. 
Ainsi, par exemple, pour deux sphères de même rayon (r = 7^™5) 
chargés au potentiel + 8000 volts, 
d = 61^>'5 / = 224 cm. F' — F = 0^^00070 
rf = 45cm. / = 2o5cm. F' — F = 0&'-C004o. 
Par ces quelques exemples, on voit que la perturbation 
apportée par les corps les plus voisins de nos sphères doit être 
bien faible et qu'on peut les considérer comme se trouvant 
dans les conditions exigées par la théorie. 
En même temps, ceci nous montre qu'il m'était inutile 
d'employer la méthode de Lord Kelvin des images successives 
