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où g V. sont les charges et les poteiiliels dans un certain état, 
et q'\' dans un autre état d'un système électrique invariable. 
Comme premier état, prenons celui où la sphère A est au 
voisinage de B, et, dans ces conditions, soient a- sa densité 
superficielle et V le potentiel, avec les mêmes données 
pour B. Le deuxième état sera défini par ^' V sur la sphère et 
c"i = 0 sur Bi. Le théorème de Gauss donne 
• /• 
A A B 
Les surfaces A et B étant conductrices, on a 
V j* — V J <ydS = V' J cr.rfSi. 
A A B 
Si on suppose A isolé pendant tout le temps, on a de plus 
A A 
et, par suite, 
Qa(V-V') = v' j^MS,. 
Dans le cas qui nous intéresse, les charges de A et de B ont 
été de même signe, donc 
>0; 
s'ensuit que 
V < V. 
Passons maintenant à un troisième état où Bj est transporté 
