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Au contraire, le tube [)rolecleur était comparativement gros el 
long et il protégeait parfailement la sphère contre l'inHiience 
du fil qui s'y trouvait, comme le ferait un cylindre de Faraday, 
et, de plus, l'elïel dù à son propre éloignement était toujours 
plus grand que celui du pendule restant lil)re, c'est-à-dire que 
l'éloignement du (il de charge de la sphère a été toujours 
accompagné d'une augmentation de [)Otentiel de cette dernière, 
ainsi que j'ai pu m'en assurer pendant toute la durée du 
travail. 
Une dernière remarque au sujet des considérations que je 
viens d'énoncer. Dans le troisième état que nous avons 
envisagé, ne porte pas de charge, tandis que dans les expé- 
riences, il reste chargé au potentiel V. 
Pour ne pas négliger ce petit détail, remarquons que lorsque 
Bi est théoriquement éloigné à l'infini, si nous le chargeons au 
potentiel V, on voit que cette charge ramenant le cycle théo- 
rique à celui ayant lieu dans les expériences ne change en rien 
le potentiel de la sphère A. 
Les corrections à introduire à cause des perturbations du 
potentiel que nous venons d'analyser seront données plus loin. 
Mesure des forces. 
Pour mesurer la force qui s'exerçait entre deux sphères élec- 
trisées, je me suis servi d'une balance de précision de sensi- 
bilité de O^'OOOl près. Le mouvement de l'aiguille était 
observé au moyen d'une lunette permettant de suivre les plus 
petits déplacements. Ainsi que j'en ai fait la remarque plus 
haut, la balance était placée à l'étage surmontant le laboratoire 
des mesures. Afin d'éviter le mouvement de l'air dans l'ouver- 
ture entre la salle d'en bas et celle d'en haut, la balance était 
entourée de cloisons formant une petite chambre mesurant 
280 X 200 X 180 centimètres, qui était tapissée intérieure- 
ment et qui communiquait avec la salle inférieure par une 
ouverture de 280 x 68 centimètres. Dans certains cas, cette 
précaution n'était pas encore suffisante et il était nécessaire de 
