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placer dans la chambre de la balance un poêle à gaz permellanl 
de maintenir une lempéraUire plus élevée d'environ 5 à 10 de- 
grés, l'air étant alors moins dense dans la chambre; sa circula- 
lion vers le bas était ainsi écartée. 
La disposition relative de plusieurs parties de l'inslallation 
est montrée par la (igure 11, où sont indiquées également les 
dimensions générales. 
Méthode et corrections des mesures. 
Comme je viens de le montrer, la mesure de la distance 
entre les sphères se faisait aisément, l'inlluence de fils de sus- 
pension était négligeable, l'influence des objets environnants, 
dont le plus proche était le plafond, était aussi très minime 
(sauf les cas extrêmes). Voyons maintenant comment on a 
évalué le potentiel correspondant au moment de la mesure de 
la force. Nous avons vu que l'éloignement du hl chargé avait 
pour effet de diminuer le potentiel de la sphère, l'éloignement 
du cylindre de Faraday qui l'entourait provoquait, au contraire, 
son augmentation. De plus, il s'ajoute encore une 3""^ pertur- 
bation, entraînée, notamment, par la diminution du potentiel 
par décharge lente, due à la présence des ions dans l'air. Pour 
mesurer ces diverses perturbations, j'ai procédé de la façon 
suivante : 
Imaginons d'abord deux sphères de même rayon, mises en 
présence et électrisées toutes deux par des charges de mêmes 
signes ou de signes contraires. A cause de la symétrie, les per- 
turbations pour les s[dières seront les mêmes et on peut, par 
suite, limiter les mesures à une sphère. 
Au-dessous de la sphère inférieure, et à une distance d'envi- 
ron 100 centimètres, était placé un électromètre de Lord Kelvin, 
dont les cadrans étaient reliés avec un fil de cuivre s'engageant 
à l'intérieur d'une tige rigide en diélectrine à l'extrémité 
supérieure de laquelle il plonge dans du mercure, dont quel- 
ques gouttes remplissent et par leur convexité surpassent les 
bords d'une petite excavation pratiquée dans la tige en diélec- 
trine et destinée à ce mercure. L'électromèlre muni de ce 
