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en désignant par V" le potenliel de la sphère inimédialemenl 
après l'éloignemenl du til de charge. Les dimensions de hi 
partie du lil de charge extérieure au cylindre de protection 
ne mesurant que 4 centimètres environ; de plus, le fil étant 
de faible diamètre, le champ correspondant créé n'est sensible 
qu'à une petite distance, et, par suite, si le fil est en contact 
avec la sphère, l'action directe de son champ sur le fil reliant 
la sphère avec l'électromètre est absolument négligeable, ce 
qui a été vérifié expérimentalement de la façon suivante : 
L'électromètre restant en place, on a écarté les sphères et on 
a approché les deux fils de charge dans leur position répon- 
dant au cas où l'on charge deux sphères. En touchant la surface 
convexe du mercure au moyen d'un des fils, on ramène l'élec- 
tromètre au potentiel de la batterie des condensateurs. En éloi- 
gnant ensuite les fils de cijarge, on voit l'aiguille de l'électro- 
mètre reculer un peu pour descendre ensuite lentemenl, à 
cause d'une déperdition par les ions de l'air. Cette expérience 
montre que, même dans les cas les plus désavantageux, la 
partie de la quantité q provenant de l'action directe sur l'élec- 
tromètre est négligeable, ce qui nous amène à poser 
et, dans ces conditions, (9) et (10) fournissent 
v" = v' + ^(V'-y). (iij 
La formule (11) nous donne le potentiel V" immédiatement 
après l'éloignement du fil de charge; or, la mesure ne peut se 
faire qu'un certain temps \ après, et, pendant ce temps, le poten- 
tiel V" baisse encore par le fait de la décharge lente par les ions 
de l'air. Soit ^{^ la ciiute du potentiel de la sphère dans les 
conditions de la mesure et pendant le temps ~., le potentiel 
correspondant effectivement à la mesure de la force est alors 
donné par 
V, = V" - A,V = V' -f ^ f V - V) - A,V. (12) 
