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l'action réciproque de deux sphères comme la résultante des 
actions s'exerçant entre leurs charges propres concentrées aux 
centres et leurs images respectives. On obtient ainsi 
2d 
((i^-{-d-i){d^—d — \) (23) 
1 v,vl(d^ - [f + d^] ~ (vl + vï)d(d^ - 1) [ (d^ - [f 
+ (d^^^y[{d' — if — dj 
Dans nos expériences, on avait toujours soit = = \; 
soit = — Vl = — V. 
Dans le premier cas, la formule générale ci-dessus devient 
F .v^' 1 (d^~jy__i 
' I ^/2 _ [)(d^ + d — \)^ (d:' — 'l)Xd'-}- d — \y) 
C'est la formule pour la répulsion. 
Dans le deuxième cas, on obtient 
F.. = _ V2 < — H H ^ . (25) 
) d^^ (d^—d — i)(d^—i)^ (d'-'2y{d'—d — '\y) ^ ^ 
Dans le travail de iVlascart, qui donne la formule (24), celle-ci 
contient des fautes d'impression, et c'est pour cela qu'elle diffère 
de (24). Cette dernière n'est applicable que pour des distances 
telles que d > A, mais à partir de cette valeur ses résultats sont 
suffisamment exacts. Ainsi, par exemple, pour d = 4, 
V ^ 8000 volts, la formule (24) donne la valeur l\ = 0^'0273, 
tandis que la formule exacte de Lord Kelvin donne 
= 0,027284. 
Et même, pour faciliter les calculs on peut se borner à quel- 
ques termes d'un développement en série 
V2 ( 2 14 7 ; 
F. = 1 (2 1 h •••) • (26) 
