( n^e ) 
sive. Celle inélhocle a subi des critiques aussi bien au point de 
vue physique qu'au point de vue mathématique. On sait, en 
effet, que la loi de Coulomb est applicable aux cas où, entre les 
deux corps chargés, il n'y a que l'éther. Or, dans le cas consi- 
déré ici, les charges se portant sur la surface extérieure du 
conducteur, l'espace séparant deux charges quelconques est 
occupé par le métal. On applique aussi la loi, qui n'est établie 
que pour les diélectriques, aux cas de corps conducteurs; ce 
qui est « une hypothèse assez singulière », d'après l'expression 
juste de Chvvolson (*). 
Jusqu'à maintenant, cette hypothèse n'a cependant pas été 
contredite j>ar l'expérience. Au point de vue mathématique, la 
démonstration, sous la forme que lui a donnée, par exemple, 
Duhem (**), est absolument à l'abri de toute critique. 
Dans la deuxième méthode indiquée par Maxwell (***), la 
surface du conducteur est envisagée comme étant plongée dans 
le champ, dont l'intensité sur la surface elle-même a une valeur 
déterminée. Les lignes de force du champ étant perpendicu- 
laires à la surface équipotentielle du conducteur, exercent une 
tension vers l'extérieur. La valeur physique de la tension est 
ici opposée à celle indiquée par la première méthode. Au lieu 
d'une répulsion, on considère ici une traction vers l'extérieur. 
Puisque les lignes de force doivent se terminer nécessairement 
quelque part, le conducteur, dit « isolé », n'est que celui qui 
est fort éloigné de tous les autres, et cette tension est donc 
équivalente à l'attraction des conducteurs voisins chargés par 
influence. 
Si, pourtant, nous supposons un conducteur placé, par 
exemple, dans les espaces interstellaires, cette attraction devrait 
disparaître; néanmoins le calcul montre que la force sera lou- 
(*) 0. Chvvolsox, Traité de physique, vol. IV, fasc. 4, p. 42. 
P. Duhem, Leçons sur L'électricité et le maynélisnie, AS9i, voUl, 
pp. 71-98. 
(***) J. C. Maxwell, Traité d'électricité et de magnétisme, vol. I, pp. 100, 
103, 176. 
