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jours la même. Nous reviendrons plus loin sur ce point. 
H. Pellat (*) a Irailé la question de la manière suivante : 11 
considère une couche électrique d'épaisseur finie. Puisque, à 
l'intérieur du conducteur, l'intensité du champ est nulle, et 
qu'immédiatement à l'extérieur elle acquiert une valeur finie, 
il est nécessaire d'admettre qu'elle varie dans l'épaisseur de la 
couche. La résultante de l'action de ce champ intérieur au con- 
ducteur est précisément la force de la tension électrostatique. 
L'expression de cette tension est 
Dans la troisième méthode, on fait parcourir au conduc- 
teur, ou à un système de conducteurs, une suite de modifica- 
tions qui obéissent aux lois de la thermodynamique et, de là, 
on déduit l'existence et la grandeur de la tension. On doit à 
C.-A. Mebius (**) une démonstration élégante de l'expression 
de la tension d'après cette méthode. 
Ce physicien fait subir au conducteur les modifications sui- 
vantes : 
1° Une charge au potentiel V; 2° un échauffement de dt°; 
S** une décharge; 4° un refroidissement à la température primi- 
tive. En appliquant la loi de la conservation de l'énergie, cet 
auteur montre la nécessité d'admettre l'existence d'une pres- 
sion provenant de l'électrisation du conducteur, dont la valeur 
est 
C'est aussi en faisant subir à un condensateur plan deux 
transformations isothermiques et réversibles (1" charge et 
écartement des armatures; !2" écartement des armatures et 
charge) que Pellat parvient à établir la valeur de la tension 
(*) Pellat, Cours d'électricité, vol. I, p. 67. 
(**) C. A. Mebius, Wied. Ann., 61, pp. 638-640, 1897. 
