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éleclroslalique, dont l'exislence et la naUire physique ont été 
expliquées comme je viens de l'indiquer. 
Comme on le voit, les physiciens, en suivant des voies très 
ditrérentes, arrivent à la même formule iinale, qui, ainsi, paraît 
être inébranlable. Mais, en 1888, P. Duhem (*) a publié un 
mémoire remarquable où, par une analyse profonde, il parvint 
à établir une expression de la tension électrostatique différente 
de celle qui est généralement admise. Ne |)ouvant analyser ici 
cet important travail, résumons-en seulement les résultats. Le 
savant physicien, en suivant la voie de Helmhollz, introduit de 
nouvelles forces, non encore envisagées par d'autres physi- 
ciens, et, notamment, l'action de la matière du conducteur sur 
l'électricité qu'il contient. La force qu'exerce une particule 
matérielle de masse m sur une charge q distante de r peut 
s'exprimer, d'après Helmholtz (**), par 
F = mqf(r). 
La forme de la fonction f(r) ne dépend que de la nature et 
de l'état de la masse m. Ces actions ne peuvent s'exercer qu'à 
des distances très faibles de r; dès qu'elles dépassent une cer- 
taine quantité ja, très petite, F devient égal à zéro. Duhem a 
démontré (***), en admettant que la loi de Coulomb soit appli- 
cable aux charges réparties sur un conducteur, que le potentiel 
thermodynamique interne d'un système a alors pour expression : 
F = E(r — TS) + VV + 
en désignant par F l'énergie interne que posséderait le sys- 
tème si on ramenait à l'état neutre chacun des corps qui le 
constituent et en laissant à chacun d'eux sa densité et son état 
(*) P. DuHE.^i, Afin, scientifiques de VÉcole normale supérieure, vol. V, 
pp. 97-146. 
(**) H. v. Helmholtz, Ueber die Enhaltung der Kraft, p. 47. 
(***) P. Duhem, Le potentiel thermodynamique et ses applications, 1886, 
pp. 491-209. 
