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Les deux derniers termes dépendent de 6, donc de la nature 
du corps éleclrisé; le premier n'en dépend pas, c'est l'an- 
cienne ex[)ression de la tension électrostatique. 
La formule (î27) est établie pour les conducteurs liquides, 
mais comme le remarque l'auteur lui-même : « il n'y a aucune 
raison pour que cette expression change dans le cas d'un con- 
ducteur solide )). 
Dans cette théorie, comme dans celles de Pellat et d'autres, 
on admet l exislence de l'électricité dans une couche superfi- 
cielle intérieure au conducteur. Nous n'avons pas d'indica- 
tions exactes sur la distribution de charges dans la couche. On 
doit à M. FoeppI (*) un mémoire sur la théorie de cette distri- 
bution. Il part de l'hypothèse que le fluide électrique à l'inté- 
rieur du conducteur n'est pas seulement soumis à l'action des 
forces agissant suivant la loi de Coulomb, mais aussi à l'action 
des forces élastiques. Par le fait de l'augmentation de la den- 
sité cubique du fluide de à p', il se développe une pression 
élastique 
c étant une constante. 
En se basant sur cette hypothèse, on arrive à ce résultat que 
la densité p, en un point intérieur de la couche, distant de S 
de la surface, est déterminée par la relation 
où pa est la densité sur la surface libre et la densité du fluide 
à l'état neutre. 
La théorie électronique des métaux, de laquelle il faut 
attendre plus de détails sur cette question, ne donne à l'heure 
actuelle aucune indication. 
(*) FOEPPL, Wied. Ann., 29, p. 591, 1886. 
V = (^(9' — ?o). 
