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remarque que l'allure de la courbe est la même, mais que, 
cependant, les valeurs absolues diffèrent, car ces recberches ont 
eu pour but de tracer le tableau général et non pas des mesures 
précises. 
Ces résultats expérimentaux nous montrent que la théorie 
classique de la tension électrostatique n'est pas suffisante pour 
expliquer les phénomènes. 
Voyons si la théorie de Duhem rend suffisamment compte 
des faits. Plus haut, j'ai rappelé l'expression de la tension 
donnée par Duhem. En l'appliquant au cas d'une sphère, on 
obtient 
8 Aiz aN M dv ' 
où d est la densité de conducteur. On voit que, d'après cette 
théorie, le terme ne constitue qu'une partie de l'expression 
de la force totale; à cette partie s'ajoute une deuxième, dont 
la valeur est proportionnelle au rayon de la sphère et dépend, 
en outre, de la nature du conducteur; la troisième partie 
dépend de sa nature, mais non de la dimension de la sphère. 
De plus, la formule montre que la force F varie linéairement 
avec le rayon de la sphère, ce qui se rapproche beaucoup plus 
de la réalité que les résultats calculés d'après la théorie don- 
nant F = Mais bien que plus parfaite, la théorie de,. 
Duhem est encore insuiïisante pour rendre compte des phéno- 
mènes observés. 
Voyons maintenant si la théorie de Foeppl n'explique pas 
mieux les faits. Cet auteur admet l'existence de pressions élas- 
tiques qui dépendent des coordonnées du point, et la pression 
s'exerçant sur un élément de surface est indépendante de 
l'orientation de celui-ci. Si, en un point à l'intérieur de la 
couche électrique, la densité d'électricité libre est p, la pres- 
sion développée est, en désignant par c une constante, 
p = cp. 
Pour appliquer cette théorie à nos expériences, il faut donc 
