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et la composante de la résultante 
(cr'+ ar;)(cr+ T^sinG sin ô'fcos 9'— ces ^}d(^ih' (M 
[1 — cos 0' cos 6 — sin sin 8 ces (cp' — cp)]"- 
3 
■ (46) 
f)i ( 0 0 
En remplaçant les g- par leurs expressions données par 
Kelvin, on obtient une valeur indépendante du rayon de la 
sphère et une fonction des limites de l'intégration et Gg. II 
est inutile de développer de longs calculs, car le simple raison- 
nement montre que f de (46) donne des valeurs s'écartant plus 
encore que F de (43) des données expérimentales. En effet, pour 
TZ V9 
Gi = 0, 62 T i^^ùs obtenons évidemment la valeur 
z o 
le point initial de (46) coïncide avec le point initial de (43). Il 
en est de même pour le point final quand ^1 = ^,62= ^ Mais, 
pour toutes les valeurs intermédiaires, les charges de la face 
intérieure donnent les termes négatifs pour (43) et positifs 
pour (46). Il s'ensuit que toutes les valeurs de (46) seront plus 
grandes que celles de (43). 
Dans les théories modernes, où l'on considère que le champ 
est constitué par des tubes de force, la notion du conducteur 
absolumera isolé n'est plus admise, car les tubes de force par- 
tant du conducteur doivent nécessairement se terminer sur une 
autre surface électrisée, plus ou moins éloignée. Si la distance 
entre les éléments correspondants des tubes partant d'un con- 
ducteur est très grande, celui-ci est dit isolé. En se plaçant à 
ce point de vue, les tubes de forces partant de notre zone 
trouvent des éléments correspondants sur les objets voisins, et 
la torce mesurée n'est que l'attraction de ces derniers. Mais, sui- 
vant cette idée, la force doit être sensiblement proportionnelle 
au carré de la charge, ce qui n'est pas le cas. D'ailleurs les 
mesures de la force répulsive entre les cylindres que j'ai obte- 
nues montrent que cette hypothèse n'est pas applicable à nos 
expériences. 
