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l'expression de la force poiuléromotrice se complique de plus 
en plus. Considérons pourtant les charges réparties sur un 
conducteur et qui seront donc toujours séparées Tune de l'autre 
par un milieu métallique. Quelle sera la force agissant entre 
les charges dans ce cas? On admet qu'elle est indiquée par la 
plus simple forme de hi loi de Coulomh. On l'admet parce que 
les faits cadrent avec cette hypothèse et, comme preuve, on 
considère, comme fait expérimentalement élahli, qu'à l'inté- 
rieur d'un conducteur il n'y a pas de champ. Cette expérience 
ne me paraît cependant pas ni prohante ni décisive. En effet, 
un point peut être en équilibre soit quand agissent sur lui deux 
forces égales et de sens opposé, soit lorsqu'il n'est soumis à 
aucune force. De même en un point de l'espace, on peut avoir 
l'obscurité soit par interférence des ondes, soit parce qu'elles 
n'y arrivent pas. Et c'est avec raison que Barnelt (*) insiste 
sur le fait que de l'expérience de Cavendish ne résulte 
pas nécessairement la loi de Coulomb. Supposons une 
sphère métallique infiniment mince dont l'intérieur pourrait 
être rempli de n'importe que! diélectrique. Si les charges 
agissent à travers les conducteurs, on devrait constater une 
variation de la force répulsive des deux hémisphères lorsqu'on 
change la nature du diélectrique remplissant la sphère. Mais, 
pourtant, en se basant sur le fait de la non-existence de champ 
à l'intérieur et sur la formule F = ^n>j^\ on peut assurer que 
la force ne sera point influencée par le changement en ques- 
tion. 
J'avais fait cette expérience toute superflue et dont le résul- 
tat n'était pas à douter; la force répulsive de ses deux hémi- 
sphères n'est changée en rien si on remplace l'air par de la 
paratiine à l'intérieur de la sphère. 
Mais il y a un autre argument en faveur de l'hypothèse en 
question. Elle dérive des lois de la distribution, dont les résul- 
tats ont été vérifiés à maintes reprises. Ces recherches de 
(*) S.-J. Barnett, Phys. Revicw, 78, pp. 175-177, 1902. 
