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unité de longueur, on trouve, par un calcul facile, que le prin- 
cipe de la conservation de l'énergie appliqué à ce cycle donne 
^ + dQ -p,iv - SfMt - ^^^^^ -éQ+ pdv = 0, 
d'où f aurait la valeur 
et, en l'appliquant au cas de la répulsion de deux hémisphères, 
on obtient 
valeur identique à celle obtenue par la considération des pres- 
sions normales. Évidemment cela veut dire seulement qu'il 
n'est point nécessaire de supposer que la pression sur la sur- 
face d'un conducteur à l'état électrisé est différente de celle 
qu'il subit à l'état non électrisé et que la solution donnée 
par A. Mebius n'est pas unique. 
En supposant même l'applicabilité de la loi élémentaire aux 
milieux de conductibilité aussi élevée que celle des métaux, il 
serait nécessaire de connaître leur constante diélectrique. Or, 
sauf quelques indications très vagues, cette constante est, pour 
ainsi dire, absolument inconnue. Nous avons vu plus haut, à 
propos de l'emploi des forces podéromotrices pour la détermi- 
nation des constantes diélectriques dans les électrolytes, que 
cette dernière croît avec la conductibilité. Ainsi, par exemple, 
la force répulsive de deux charges dans une solution 0,os nor- 
mal de KGl ne serait que ~ partie de celle qui s'exercerait dans 
le vide. Quelle serait cette force dans un milieu métallique? 
Nous n'en savons rien. 
Il résulte de toutes ces considérations que la première hypo- 
thèse doit être écartée. 
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