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H„ (r), f„ (r) sont des fondions de r seulement, convenablement 
choisies (i-^^). 
D'autre part, d'après (4), si V désigne la valeur en M du 
potentiel attractif du globe avant la déformation, le potentiel 
attractif \' du globe après la déformation sera la somme : 
1° de V; 2" du potentiel dû à une distribution de volume, de 
densité cubique — U ^ — pA, dans la région 0 < r < a; 
3° du potentiel dù à une distribution superficielle, de densité 
[pUJr.=„, sur la sphère r = a (i'^"). Ainsi le potentiel différera 
de V par des termes qui seront les produits des harmoniques 
solides par des fonctions K„ de r : 
V' = V + EK,(r).W,, (8) 
Dans les cas les plus importants au point de vue de la 
théorie des marées (réaction centrifuge, attraction émanant 
d'un astre éloigné, etc.), la série SW„ se réduit à un seul 
terme [harmonique solide zoiiale du second degré]. 
Par exemple, négligeons la rotation et ne considérons que 
l'effet attractif dû à la Lune. Alors le potentiel de la force qui 
produit les marées est, en iM (^-^), 
W = W, = /^r^gcos^e-i), (9) 
OÙ 9 est l'angle que fait OM avec la droite qui joint le centre 0 
de la Terre au centre L de la Lune, R la distance OL, M la 
Cf. Love, Ouvrage cilé à la note 24, chap. IV, art. o9, pp. 52-o4; 
Mémoire cité à la note 39, § 4, pp. 75-76. 
(127) Ibidem et Jeans, Second Mémoire cité à la note 36, § 6, p. 160 (y 
compris la note de cette page). 
(128) Ibidem et NaturaL Philosophy, t. II, art. 834, p. 432; Article de 
VEncykl. d. m. Wiss. cité à la noie 99, H, n'>2; etc. 
