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masse de la Lune et / la coiislaiite (raltraclioii. Les séries ((>), 
(7) se réduisent aussi à un seul terme, et nous écrivons 
(10) 
(11) 
où g, constante qui n'est introduite que pour faciliter les 
comparaisons, désigne l'intensité de l'attraction du ^lobe non 
déformé en un point de sa surface. 
Si nous supposons, pour un instant, que le globe soit 
recouvert d'une masse fluide d'épaisseur infiniment petite 
(dont on puisse négliger l'inertie, l'attraction par le globe et la 
self-attraction de ses parties, etc.), et que, au contraire, le globe 
lui-même soit parfaitement rigide, la hauteur de la marée 
fluide sera (i^-^Q) 
W-, 
H = — - pour r = a, * (12) 
ce qui est le déplacement radial donné par (10) pour r = a et 
H (a) = 1. Posons h =11 (a); h mesure alors le rapport de la 
marée du globe élastique à la hauteur d'équilibre, et l'équation 
de la surface extérieure est, après la déformation, 
W 
r = a-^li—'y (13) 
g 
où W2 est la valeur de W^, pour r = a. 
U = H(r). 
(I 
g 
Cf. Article de VEncylil. d. m. Wùs. cité à la note 90, B, 3, 
pp. 9-10; LÉVY, Ouvrage cité à la note 74, chap. I, n» 3, pp. 3-5; etc. Pour les 
corrections dues à la self-attraction, à l'existence des continents, consultez 
le même article de VEncyklopiidie, n»* 5-9. Voyez aussi les Ouvrages et 
Mémoires cités à la note 96. 
