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lie s'en écarle (jne d'un angle hès pelil, (jue nous considérons 
comme « petit du premier ordre)); soient /, m, 1 les cosinus 
directeurs (aux termes du second ordre près) de la nouvelle posi- 
tion de 01 vis-à-vis des axes Ox, 0//, Oz; la rotation w est d'ail- 
leurs su[)posée rester la même (en module). Dans ce cas, si l'on 
considère le mouvement de rotation naturelle du sphéroïde ter- 
restre, les seules forces qui produisent la déformation élastique 
du globe proprement dite sont des forces relatives centrifuges 
(résultant de la suppression des réactions centrifuges due à la 
rotation w autour de Oz et de l'introduction de celles dues à la 
rotation w autour de la nouvelle position de 01) dérivant du 
potentiel 
W = = — ui%lx + my)z, (30) 
harmonique sphérique solide du second degré (^s-^). 
Nous avons encore 
(31) 
(32) 
Le déplacement (u, w) d'un point M du sphéroïde doit se 
superposer au déplacement (compté à partir de la position 
d'équilibre relatif, pour une rotation nulle) dû à la rotation w 
autour de Oz. Or il est facile de voir que si, avant la déforma- 
lion proprement dite, les moments et produits d'inertie, par 
rapport à Ox, Oy, Oz, du globe sont respectivement. 
i A, A, (;, j 
i 0, 0, 0, ) 
(252) Love, Ibidem ; Won.u, Mémoire cité à la note 33, § 8, p. 342 ; Rudzki, 
iMémoire cité à la noie St, chap. IV, p. 299: Hkrglotz, Mémoire cité à la 
note 32, chap. IV, p. 290; Urill, Mémoire cité à la note 44, cliap. II, §5, 
pp. 29-30. S. Newcomb avait négligé de considérer l'effet dû à la dispo- 
sition des premières réactions centrifuges, et c'est ce qui l'a conduit à une 
méprise concernant les ellipticités [Cf. note 215 et IIough, Ibidem], 
^ U = H(r). 
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