( 100 ) 
On tire de 
^ ' = 12,2 km/sec. 
la valeur 
A = ;j. = 32,1 X 10^^ dynes par cm>, (87) 
si Ton admet p = 6,47 grammes-masse par centimètre cube : 
ce dernier chiffre est obtenu en supposant une densité moyenne 
du globe entier de 5,53, ce dernier possédant cependant une 
écorce de densité 5 et d'une épaisseur valant le dixième du 
rayon: p est alors la densité moyenne du noyau au travers 
duquel la propagation des frissons précurseurs se fait en 
majeure partie {^■^^). La rigidité que l'on obtient par ce 
procédé dynamique est énorme, car elle est quatre fois environ 
aussi grande que la valeur la plus probable que nous avons 
trouvée ci-dessus. 
Comme nous l'avons dit plus haut (^^'O), Brill emploie 
simultanément la troisième et la quatrième méthode pour 
déterminer les rigidités de l'écorce et du noyau d'un globe 
composé suivant l'hypothèse de Wiechert. Les recherches de 
Wiechert et de Zôppritz (^^^) montrent que la vitesse de 
propagation des ondes B croît uniformément de 4 kilomètres- 
seconde à 6,75 kilomètres par seconde de la surface du globe 
jusqu'à 1500 kilomètres de profondeur, puis reste constante 
et égale à 6,75 kilomètres par seconde de 1500 à 4000 kilo- 
mètres de profondeur; quant à la vitesse au delà de cette 
dernière profondeur, on ne connaît rien de certain. Brill (^^^) 
prend pour vitesse moyenne dans l'écorce B = 5,25 kilomètres 
(so'*) Il ne s'agil donc pas ici d'une homogénéité « parfaite » du globe 
entier. Cf. Rudzki, Ouvrage cité à la note 22, chap. V, § 6. p. 173. 
(560) Cf. note 286. 
Mémoire cité à la note 26. Voyez aussi l'important Article de E. Wie- 
chert cité à la note 342, et le Mémoire de T. Shida cité à la noie 45, ch. IV, 
n» 8, p. 243. Le globe de Brjll 'incompressible) ne peut transmettre d'ondes 
de dilatation. 
(36-2) Mémoire cité à la note 44, chap. II, ^ 8, pp. 59-60. 
