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et ohlient 
5,5 
'j... = (3 X Uyy. ^ = 5,5 X 10'^ (89) 
cjiianl à X,,, il ne It* délenuiiie pas. 
il remarque lui-intMne que, pour obtenir ces valeurs, il n'a 
pas tenu comple de la « tension initiale » et de la gravitation, 
circonstances auxquelles nous avons déjà fait allusion plus 
haut P^^), et il montre que, lorsqu'on y a égard, la loi théo- 
rique de l'indépendance de la vitesse de propagation et de la 
longueur d'onde (et de la position du lieu d'observation) est en 
défaut; d'où il résulte que notre procédé, pour déterminer ^j,, 
est trop simpliste. Comme nous l'avons dit ci-dessus (^^'^), 
Love a étudié d'une manière beaucoup plus détaillée les cir- 
constances de la propagation des ondes, dans un Ouvrage paru 
récemment. 
Après avoir remarqué que l'influence quantitative de la 
gravité sur les ondes de Rayleigh proprement dites est très 
faible, il fait voir que si l'on néglige la difficulté provenant 
des mouvements superficiels transversaux, que l'on admette 
l'homogénéité parfaite du globe (^^') et qu'on substitue dans 
la formule précédente 
0,9 Y^^' = 3 X 10^ 
la valeur p,. = 2,8 de la densité moyenne des roches super- 
ficielles, on obtient 
ix, = 2,8 X 10*^ (90) 
pour rigidité moyenne de ces roches : ce qui n'est pas très 
Cf. notes 345 et 3i6. 
(566) Cf. notes 34H-353. 
(567) Sauf pour l ecorce comparée au noyau. 
