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I. Kapitel. 
für die Aufangs- Vertikalgeschwindigkeit o ~z o. LB BK ist die Grösse, 
um welche das Luftschiff beim HorizontalÜug in Folge der Anfaugsfall- 
geschwindigkeit in der Zeit T sinkt. Die Ordinaten der Geraden AL 
geben folglich die Wege der Anfangsfallgeschwindigkeit. Kurve AB ist 
die AVegekurve für den Horizontalflug; sie liegt um den Betrag der Or- 
dinaten der Geraden AL tiefer als die Kurve AK. 
Bei A und B hat im Horizontalflug das Luftschifi* die Fallgeschwin- 
digkeit (7. Folglich tangirt die Gerade AC die Kurve AB in A von oben. 
Bezieht man die Kurve der Hebekraft HHj^ auf die Begrenzungs- 
liuie GG^ des Schwerefeldes als Achse, so erhält man die Kurve der 
resultirend auf den Körper wirkenden Kräfte. 
Von G bis D wirken auf denselben niederziehende Kräfte, von D 
bis E hebende, von E bis G^ niederziehende Kräfte. Die Wegekui've ist 
folglich zwischen den Ordinaten durch G und D abwärts, zwischen D 
und E aufwärts und zwischen E und G_^ wieder abwärts gekrümmt. 
Hieraus folgt : Beim Normalflug macht der Schwerpunkt des Vogels 
vertikale Oscillationen um ein mittleres Niveau. Er geht in Kurvenbogen 
vorwärts, die im Allgemeinen während des Schlages tiefer, während der 
Hebmig höher liegen, als das mittlere Niveau und ist zu Anfang des 
Schlages im Sinken, zu Ende desselben im Steigen. 
2. Eine Linie, welche die Punkte verbindet, in denen sich der 
Schw^erpunkt zu Beginn der Flügelschwüngung befindet, lieisst „Leitlinie" 
der Flugbahn. 
Satz : Die Grösse der Oscillationen um die Leitlinie ist jjroportional 
dem Quadrate der Schwingungsdauer; d. h. würde Schwingungsdauei- T 
um ein Afaches wachsen, ohne dass die Art der Vertheilung der Hebe- 
kraft auf die ganze Periode sich änderte, so wäre die Höhe homologer 
Ordinaten, folglich auch die Totalhöhe der Oscillation ein A^faclies. 
Zunächst ist klar, dass die Fallwege, wie die Quadrate der Zeit 
wachsen. Dies ist aber auch bei den Hebewegen der Fall. Denkt man 
sich ein Kräft^feld f^, das /mal breiter ist als ein zweites, so jedoch, 
dass die Höhen beider nach Verfluss homologer Zeiträume stets die gleichen 
sind, so hat i\ den /lachen Inhalt von f.„ also durchgängig die /mal 
grösseren Geschwindigkeiten. Diese /mal grösseren Geschwindigkeiten 
wirken aber während eines /mal grösseren Zeitraumes. Folglich ist der 
Hebe weg von f^ /-mal grösser als derjenige von f^. 
Da nun Hebe- und Fallweg proportional sind dem Quadrat« der 
Schwingungsdauer, so ist auch die Diflerenz beider, die Bahn -Ordinate, 
])roportional diesem Quadrate und ebenso die Totalhöhe der Oscillation, 
die nichts weiter ist, als die Summe zweier Bahn-Ordinaten. 
