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lution. Prenons (fig. 1) pour Oz< l'axe OG, fixe dans l'espace 
(rotation naturelle), du moment résultant des quantités de 
mouvement, et pour Ox u Oy^ deux axes rectangulaires quel- 
Fig. 1. 
conques choisis dans le plan invariable passant par 0, centre de 
gravité de la Terre. Assujettissons les axes Oxyz à être invaria- 
blement liés au globe. Choisissons pour axe Os Taxe OC principal 
d'inertie coïncidant avec Taxe de révolution; dans le plan de 
Téquateur, perpendiculaire à OC, menons deux axes rectangu- 
laires Ojc, Oy (fixes par rapport à la Terre) (*); comme le globe 
est supposé être un ellipsoïde de révolution homogène, ces axes 
Ox> Oy seront deux axes principaux d'inertie, et les moments 
d'inertie correspondants sont égaux (**) : 
A=B. 
(*) Nous supposons encore que les trièdres i)x l y l z l ^ Oxyz ont la même 
orientation que plus haut. 
(**) Si l'on supposait exister une légère différence entre A et B, les 
résultats suivants seraient évidemment un peu modifiés. Voyez, à ce sujet, 
F.-R. Helmert, Die mathematischen und yhysikalischen Theorien der hoheren 
Geodasie. Leipzig, t. II, 1884, p. 400. 
