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avec le plan invariable x { Oy { , car OU est perpendiculaire au 
plan COG et OG est fixe. La position de OU est déterminée par 
la valeur de l'angle <]>. Nous avons trouvé ci-dessus : 
306 t 
305 lj. sid. v ' 
à décroit proportionnellement au temps et diminue de 2?t 
en ^ de jour sidéral. Ainsi OU et, partant, OC se meuvent 
uniformément dans le sens direct (rotation négative); en d'autres 
termes, OC décrit, dans le sens direct, un cône circulaire autour 
de OG, et cela d'un mouvement uniforme : seulement, il accom- 
plit sa révolution ^ de jour avant que la Terre ait accompli 
la sienne autour de son axe 01 de rotation; c'est cette diffé- 
rence qui produit le mouvement de I et de G à la surface du 
globe. 
* 
La méthode cinématique de Poinsot (*) donne encore une 
idée plus nette des lois du mouvement. 
Nous savons d'après ce géomètre que le mouvement de la 
Terre autour de son centre de gravité 0 peut être figuré par le 
roulement sans glissement de son ellipsoïde d'inertie (qui est 
de révolution), tournant autour de 0 (supposé fixe) sur un plan 
invariable fi (**). 
Appelons I, G, C les intersections de ce plan II avec l'axe 
instantané de rotation, Taxe invariable du couple des quantités 
de mouvement et l'axe de révolution. Le plan II étant, comme 
on le sait, tangent en I à l'ellipsoïde d'inertie, est perpendicu- 
laire au méridien COI de l'ellipsoïde passant par I; donc la 
perpendiculaire OG à ce plan sera contenue dans le méri- 
dien COI : en d'autres termes, les axes OC, OG, 01 sont à 
{*) Journal de mathématiques pures et appliquées, \ re série, t. XVI, 1851. 
et Connaissance des Temps pour 1854, 185t. 
(**) Plan invariable de Laplace, plan du maximum des aires. 
