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Pour cela exprimons que la projection du moment résultant 
OG| des quantités de mouvement sur la perpendiculaire OH à 
OG dans le plan OIGC est nulle. Nous pouvons écrire à celte 
fin que la somme algébrique des projections sur OH des com- 
posantes g c , q k de TÏÏÏ7 suivant les axes principaux OC, OA (OA 
est Taxe équatorial contenu dans le plan OIGC) est nulle, soit 
g c sin 0 h- g A cos 0 = 0. (d) 
Si nous désignons par r v , r c les distances d'une masse élémen- 
taire m aux axes OA, OC, nous aurons évidemment 
l </,; f= 2 1V( 0C mv m £ mr* . o cos (t ■+- d) = C cos (t ■+■ 6) . o , 
( g k =^ TÏÏoa ~»ïv = £ mr\ [— o sin (t h- 9)] = — A sin (i -t- 9) . n. 
La relation (d) s'écrit alors : 
C cos (t -+- 9) sin 9 — A sin (i 9) cos 9 = 0, 
d'où 
sin (t -+- 9) C cos (i -+- 
sin 9 ,4 cos o 
(e) 
C 
OU tg(t 9)cotg9=-. (f) 
A 
En combinant (6) et (e) nous obtenons 
C cos (i ■ 
(g) 
A cos 0 
Quant à (c), nous l'écrivons sous la forme 
sin t sin i ô — 9 it 
v = 0 = — o = cos(t -+- e) [tg (t 9)cotg9— ]o. 
sin 6 sin 9 
En introduisant dans cette expression la valeur (/), nous 
avons 
C — A 
V = cos (l -+■ 9) o. (h) 
