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des sphéroïdes élastiques. Dans le premier, il a traité le même 
problème que Sloudsky et est arrivé à cette conclusion que, si 
l'on veut supposer la Terre en partie fluide au lieu de la consi- 
dérer comme entièrement solide, la période du cycle eulérien 
doit être diminuée, ce qui est contraire aux résultats de l'obser- 
vation (quatorze mois au lieu de dix mois). 
Dans son second Travail, qu'il a d'ailleurs publié avec 
I, Newton, Hough a repris et complété les considérations de 
Newcomb en leur donnant une forme plus mathématique et en 
corrigeant une erreur dont elles étaient affectées. En supposant 
la Terre entièrement solide, mais formée d'une substance plus 
ou moins élastique, il a conclu, d'accord avec le célèbre astro- 
nome américain, que l'augmentation de la période eulérienne 
peut être attribuée à l'élasticité de la Terre et que l'on peut pro- 
visoirement expliquer l'existence de la période chandlérienne en 
admettant que la Terre soit un peu plus rigide que l'acier. 
Enfin Hough pensait que les résultats obtenus seraient peu 
altérés si Ton faisait entrer en ligne de compte la mobilité de 
l'Océan et de l'atmosphère. 
En 1896, S. Woodward (*) (outre un aperçu sur les travaux 
de ses devanciers) a montré que, si la différence B — À entre les 
moments d'inertie équatoriaux de la Terre est suffisamment 
grande, le cycle eulérien peut être diminué; il a également 
étudié l'influence des mers sur la durée du cycle. 
La même année, J. Larmor a fait plusieurs remarques inté- 
ressantes (**) et intuitives sur la rotation des sphéroïdes élas- 
tiques. Il a montré que la période du mouvement du pôle 
instantané d'un tel sphéroïde est sensiblement la même que celle 
d'un sphéroïde rigide dont la forme est celle que prendrait le 
premier sphéroïde si sa rotation devenait nulle (***). Outre 
plusieurs remarques sur le moyen de déduire, des données 
(*) Astronomicat Journal, 1896, t. XV, n° 345. 
(**) On the Free Eulerian Procession. (Proceedings of Cambridge Phil. 
Society, t. IX, mai 1896.) 
(***) Voir le § 3 de cette deuxième partie. 
