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ou 
sin (t 0 — 
•y = — — 
sin 0 
o = cos [i -*- 0) [tg ({ -+■ e) cotg o — i]o (15). 
La valeur de tg (i -+- 0) cotg 8 sera apparemment modifiée. 
Au lieu d'être, comme plus haut, -= \ -+- s, C et ^4 repré- 
sentant les moments d'inertie principaux de l'ellipsoïde I de ré- 
volution autour de OC (et d'ellipticité e), elle devient C { et ^d, 
représentant les moments d'inertie de l'ellipsoïde II de révolu- 
tion autour de OC (et d'ellipticité E = e -h e') par rapport aux 
droites OC et OA (*) : on le voit en appliquant la méthode de 
l'Introduction. Or ces derniers moments sont liés aux moments 
d'inertie principaux O, A f de l'ellipsoïde II par les relations 
C, = C'cos-s, h- J'sin 2 *, = C — (C — A') sin* S,, i 
A y = C sin' + A' cos 2 ^ = 4' {C — A') sin- Sr { , J 
en sorte que 
C l — A l C' — A' i— 2sin 2 ^ 
tg (i -h 9) cotg 0 -— 1 
A, A' C — A' 
1 h sin 2 3-, 
il' 
4— 2sin 2 &, . C — A' 
= E — — — — » puisque = E. 
Posons tg(t -4- 0)cotg 0 — 1 => e 0 , e 0 étant une ellipticité fictive. 
Alors l'élasticité de la Terre a pour effet de transformer la 
relation 
v = cos (i -+- e) . e . o, 
l'élasticité de la Terre n'influe pas sur les angles i et 6, et que par consé- 
quent v' = v, T' = T. Mais il est intéressant d'examiner les choses d'un peu 
plus près. 
(*) On pourrait déjà voir qu'aux termes du second ordre près l'on a 
c L _ C 
A,~ A 
et par conséquent 
v' = v, T' = T. 
